Bevezetés
Egy közismert jelenség, a villámlás a mennydörgés és a talaj között, feltételezhetően tisztán elektromos jellegű. Úgy gondolják, hogy egy ilyen villámlás kialakulásának mechanizmusa általánosságban megegyezik a hosszú szikra képződésének mechanizmusával, nevezetesen: a levegő lavinabomlása az elektromos térerősség megbontásával.
A villámcsírázás azonban alapvetően különbözik a hosszú szikrakibocsátástól. Először, egy villámlás vezetési csatornáját olyan körülmények között alakítják ki, amikor az elektromos térerősség sokkal alacsonyabb, mint amely a lavina bomlásához szükséges. Másodszor, ez a csatorna nem a felhő és a talaj közötti teljes hosszon, hanem egymást követő felépítések révén, egymás között jelentős szünetekkel kialakul. A hagyományos megközelítések keretein belül mindkét körülmény még nem talált ésszerű magyarázatot, ezért még rejtély marad, hogy elvileg mennyire lehetséges a villámlás.
Ebben a cikkben megpróbáljuk kitölteni ezeket a hiányosságokat. Megpróbáljuk bebizonyítani, hogy a gravitáció fontos szerepet játszik a mennydörgés és a föld közötti elektromos kisülés biztosításában. A gravitáció szerepe itt természetesen nem a szabad töltésű részecskék gravitációs hatásában, hanem az ezen részecskék viselkedését szabályozó programok működésének befolyásolásában, azaz elektromágneses jelenségeket biztosító programok. A gravitáció e hatása akkor érezhető, amikor az elektromos jelenség vertikális skála meglehetősen nagy, és a felhő-föld villámlás csak egy ilyen jelenség. A mennydörgés és a talaj között lévő szabad töltésű részecskéket egy szokásos algoritmus szerint kell vezérelni: a felhő alsó részében azonos nevű töltéssel rendelkező és a többlettel rendelkező részecskék elektromosan "elhúzódnak", a részecskék pedig a töltéssel ellentétes töltéssel,"Vonzza" neki. De a gravitáció miatt ez a szokásos algoritmus teljesen paradox módon működik. A gravitáció jelenléte ahhoz vezet, hogy a részecskék között, amelyeket elég nagy magasságkülönbség választ el egymástól, az azonos név vagy a töltések eltérése nem olyan tulajdonság, amely időben állandó. Az a frekvencia, amellyel ezen részecske töltésének jele ciklikusan megváltozik a többlet töltés jeléhez viszonyítva, a felhőben lévő többlet töltés és az ingyenesen töltött részecske magasságkülönbségétől függ. Ennek megfelelően minden ilyen részecske váltakozó erőhatásokat érez - "a felhőhöz - a felhőből". Ez megkönnyíti a vezetékcsatorna kialakítását egy villámcsapáshoz, mivel a levegő elektromos meghibásodása nem lavina, hanem nagyfrekvenciás (HF). A vezetőcsatorna fokozatos felépítése (a lépésvezető mozgása) szintén természetes magyarázatot kínál.
A hagyományos megközelítések impotenciája
Eddig nincs ésszerű magyarázat arra, hogy a villámlás miként alakul ki a meglévő elektromos erősségeknél.
Frenkel, szemléltetve a mennydörgés és a talaj közötti levegő lavina-bontásában az elektromos mező erősségének látszólagos elégtelenségét, hipotézist állított fel arra vonatkozóan, hogy a növekvő lebontás csúcsa erőerősítő - a hegy melletti erőteljes inhomogenitás miatt. A modell külső hitelessége ellenére véleményünk szerint komoly hátrányai vannak. A hegy növeli a térerősséget, ha ezen a hegyen túlzott töltés van. De, amint látjuk az alábbiakban, az ionizált levegővel rendelkező csatorna olyan körülmények között alakul ki, amikor a felhőből származó töltések még nem sikerül előrejutni ennek a csatornanak a végéig, és ezen a végén még mindig nincs túlzott töltés. Hogyan növekszik ez a csatorna, ha a mezőerősítés még nem működik? És honnan származik a vezetőcsatorna első szakasza,az első pont? A modern szerzők írják a zivataros környezetben az elektromos erő erősségéről: „Egyértelmű, hogy a villámlás kezdetén az elektromos mezőnek elegendőnek kell lennie az elektron sűrűségének növeléséhez az ütésionizáció eredményeként. Normál sűrűségű levegőben ehhez E szükségesén"30 kV / cm; 3 km tengerszint feletti magasságban (ez a villámcsapás átlagos magassága Európában) - körülbelül 20 kV / cm. Egy ilyen erős elektromos mezőt soha nem mértek a mennydörgésben. A legmagasabb értékeket a felhők rakétahangzásakor (10 kV / cm) rögzítették … és egy speciálisan felszerelt laboratóriumi repülőgép felhőjén történő repüléskor (12 kV / cm). A zivatarfelhő közvetlen közelében, ha repülőgépen repülnek körül, körülbelül 3,5 kV / cm-nek kell lennie. Az 1,4 és 8 kV / cm közötti értékeket számos, a módszertan szempontjából hasonló méréssel nyertük. Ha ezek a számok nem túl nagyok, akkor is messze elmaradnak a lavinabontáshoz szükséges értéktől - még akkor is, ha villám indul. „A laboratóriumi generátorok megavoltos feszültségeinél is a szalagok csak néhány méterre nőnek fel a levegőben. Feszültség tíz megavolttal,A villámcsapások provokálása képes a szalagok hosszát, legfeljebb tíz méterre, de nem egészen olyan kilométerekre, amelyek felett a villám általában növekszik”- írják a szerzők. Csodálatos utat kínálnak a zsákutcából: "Az egyetlen dolog, amelyet meg lehet akadályozni … a levegő plazma bomlása egy gyenge elektromos mezőben az, hogy a csatorna gázának hőmérsékletét megemelik … 5000-6000K-ig", majd fantasztikus beszámolót adnak arról, hogy a Nap felszíni hőmérséklete hogyan képes elérését és fenntartását az alakító vezetőcsatornában - a főáram ütéséig. Ebben az esetben a szerzők megkerülik azt a kérdést, hogy a levegő ilyen magas hőmérsékleten világít-e - elvégre nem figyelhető meg intenzív izzás az alakító vezető csatornán.amelyen a villám általában növekszik”- írja a szerzők. Csodálatos utat kínálnak a zsákutcából: "Az egyetlen dolog, amelyet meg lehet akadályozni … a levegő plazma bomlása egy gyenge elektromos mezőben az, hogy a csatorna gázának hőmérsékletét megemelik … 5000-6000K-ig", majd fantasztikus beszámolót adnak arról, hogy a Nap felszíni hőmérséklete hogyan képes elérését és fenntartását az alakító vezetőcsatornában - a főáram ütéséig. Ebben az esetben a szerzők megkerülik azt a kérdést, hogy a levegő ilyen magas hőmérsékleten világít-e - elvégre nem figyelhető meg intenzív izzás az alakító vezető csatornán.amelyen a villám általában növekszik”- írja a szerzők. Csodálatos utat kínálnak a zsákutcából: "Az egyetlen dolog, amelyet meg lehet akadályozni … a levegő plazma bomlása egy gyenge elektromos mezőben az, hogy a csatorna gázának hőmérsékletét megemelik … 5000-6000K-ig", majd fantasztikus beszámolót adnak arról, hogy a Nap felszíni hőmérséklete hogyan képes elérését és fenntartását az alakító vezetőcsatornában - a főáram ütéséig. Ebben az esetben a szerzők megkerülik azt a kérdést, hogy a levegő ilyen magas hőmérsékleten világít-e - elvégre nem figyelhető meg intenzív izzás az alakító vezető csatornán.az a, hogy a csatornában lévő gáz hőmérsékletét 5000-6000K "-re emelik, majd fantasztikus elrendezéseket adnak arról a témáról, hogy a Nap felszínének hőmérséklete hogyan érhető el és tartható fenn a vezető vezető csatornában - a főáram sokkáig. Ebben az esetben a szerzők megkerülik azt a kérdést, hogy a levegő ilyen magas hőmérsékleten világít-e - elvégre nem figyelhető meg intenzív izzás az alakító vezető csatornán.ez az, hogy a csatornában lévő gáz hőmérsékletét 5000-6000K "-re emelik - majd fantasztikus elrendezéseket adunk arról a témáról, hogy miként lehet elérni és fenntartani a Nap felszínének hőmérsékletet a vezetőképes csatornában - a főáram sokkáig. Ebben az esetben a szerzők megkerülik azt a kérdést, hogy a levegő ilyen magas hőmérsékleten világít-e - elvégre nem figyelhető meg intenzív izzás az alakító vezető csatornán.
Promóciós videó:
Hozzátesszük, hogy korábban már megkíséreltek olyan mechanizmust javasolni, amely segéd szerepet játszana a vezetési csatorna kialakításában és megkönnyíti a lavina lebontását. Tehát Tverskoy linket ad Kaptsov-nak, aki ismerteti Loeb és Mick elméletét. Ezen elmélet szerint a növekvõ vezetõcsatorna fejében gerjesztett ionok vannak - az gerjesztési energiák meghaladják az atomok ionizációs energiáit. Ezek az ionok rövid hullámhosszú fotonokat bocsátanak ki, amelyek ionizálják az atomokat - ami hozzájárul a vezetőcsatorna kialakulásához. Anélkül, hogy tagadnánk ennek a mechanizmusnak a létezését, meg kell jegyeznünk, hogy itt ismét az elektronok kinetikus energiáját az ionok gerjesztésére fordítják - ami egyébként közvetlenül az atomok ionizációjához vezetne. A közvetett ionizáció az ionok gerjesztésén és a rövid hullámhosszú fotonok kibocsátásán keresztül kevésbé hatékony, mint az elektronok általi közvetlen ionizálás. Ezért ez a közvetett ionizáció nem könnyíti meg a lavina bomlását, hanem éppen ellenkezőleg, bonyolítja azt, és energiaveszteséget eredményez a lavina kialakulása során - különösen, ha figyelembe vesszük, hogy az ionizáló fotonoknak, amelyeknek nincs töltésük, minden irányban szétszóródniuk kell, és a vezetőcsatorna egy előnyben részesített irányba növekszik. Végül pedig tény: a "kibocsátott ionok" nem segítik a hosszú szalagok kialakulását laboratóriumi körülmények között.
De nemcsak maga a vezetési csatorna növekedése rejtély a meglévő elektromos erő erősségeinél - ennek a növekedésnek a folytonossága, az egymást követő felépítések közötti jelentős szünetekkel, továbbra is rejtély marad. Schonland azt írja: „Az egymást követő lépések közötti szünet hossza meglepően kevéssé változik … A tanulmányozott sok vezető 90% -ában ez 50 és 90 m között van. Ezért nehéz elfogadni a szünet magyarázatát, amely nem foglalja magában az alapvető gázkisülés mechanizmust. Így a szünet alig társítható a felhőben lévő töltés bármely tulajdonságával, amely táplálja a vezetőt, mivel ennek széles szórást kell adnia a vaku villogásáig. Ugyanezen okból az értelmezést el kell vetni.a felhő és a vezető hegye közötti csatorna oszcillációin vagy ezen a csatornán mozgó impulzusok alapján. Az ilyen magyarázatok alapján a szünet időtartama növekszik a csatorna hosszának növekedésével, de ezt a növekedést nem figyeljük meg”(fordításunk). De a szünetek ésszerű magyarázatát, amely az "alapvető természetű gázkisülés mechanizmusán" alapul, még nem javasolták. Az ember írja: „Annak érdekében, hogy az olvasót teljesen félrevegyük, a villámlás„ elméletére”vonatkozó szakirodalomban a laboratóriumi adatokat, amelyek közül sok ellentmondásos, gyakran extrapolálják a villám jelenségeinek„ magyarázata”céljából. Az általános sajnálatos állapotot a lépcsővezető különféle elméletei illusztrálják. A legtöbb irodalmi forrás a szó villámlásáról szól. Az ilyen magyarázatok alapján a csatorna hosszának növekedésével megnövekszik a szünet időtartama, ám ezt a növekedést nem figyeljük meg”(fordításunk). De a szünetek ésszerű magyarázatát, amely az "alapvető természetű gázkisülés mechanizmusán" alapul, még nem javasolták. Az ember írja: „Annak érdekében, hogy az olvasót teljesen félrevegyük, a villámlás„ elméletére”vonatkozó szakirodalomban a laboratóriumi adatokat, amelyek közül sok ellentmondásos, gyakran extrapolálják a villám jelenségeinek„ magyarázata”céljából. Az általános sajnálatos állapotot a lépcsővezető különféle elméletei illusztrálják. A legtöbb irodalmi forrás a szó villámlásáról szól. Az ilyen magyarázatok alapján a szünet időtartama növekszik a csatorna hosszának növekedésével, de ezt a növekedést nem figyeljük meg”(fordításunk). De a szünetek ésszerű magyarázatát, amely az "alapvető természetű gázkisülés mechanizmusán" alapul, még nem javasolták. Az ember írja: „Annak érdekében, hogy az olvasót teljesen félrevegyük, a villámlás„ elméletére”vonatkozó szakirodalomban a laboratóriumi adatokat, amelyek közül sok ellentmondásos, gyakran extrapolálják a villám jelenségeinek„ magyarázata”céljából. Az általános sajnálatos állapotot a lépcsővezető különféle elméletei illusztrálják. A legtöbb irodalmi forrás a szó villámlásáról szól. Az olvasó teljes megtévesztése érdekében a villám 'elmélet' irodalomban a laboratóriumi adatokat, amelyek közül sok ellentmondásos, gyakran extrapolálják a villám jelenségek 'magyarázatára'. Az általános sajnálatos állapotot a lépcsővezető különféle elméletei illusztrálják. A legtöbb irodalmi forrás a szó villámlásáról szólAz olvasó teljes megtévesztése érdekében a villám 'elméleti' szakirodalomban a laboratóriumi adatokat, amelyek közül sok ellentmondásos, gyakran extrapolálják a villám jelenségek 'magyarázatára'. Az általános sajnálatos állapotot a lépcsővezető különféle elméletei illusztrálják. A legtöbb irodalmi forrás a szó villámlásáról szól a pilóta-vezető és a szerpentin helyettesíti a jelenségek fizikai jelentésének magyarázatait. De a megnevezés nem azt jelenti, hogy magyarázom. " Végül, itt van még egy idézet: „A lépcsővezető mechanizmusra vonatkozó számos hipotézis annyira hiányos, nem meggyőző és gyakran egyszerűen nevetséges, hogy ezeket itt még nem is tárgyaljuk. Ma még nem vagyunk készek felajánlani a saját mechanizmusunkat.”
Röviden: ezek a tudomány modern vázlatai a villámfizikáról. Bemutatjuk most egy alternatív megközelítést.
Hogyan zavarja a gravitáció az elektromágneses jelenségeket?
A szabad töltések dinamikáját jól tanulmányozták azokban az esetekben, amikor a résztvevő töltött részecskék nagyjából azonos gravitációs potenciállal rendelkeznek. De ha a résztvevő részecskék elég szélesen eloszlanak a magasság mentén, akkor a szabad töltések dinamikája radikálisan eltérőnek bizonyul.
A "digitális" fizikai világ fogalma szerint az elemi elektromos töltés nem energiajellemző, csupán részecske jelölése, az elektromágneses jelenségeket biztosító programok azonosítója. A részecskék töltési címkéjét fizikailag meglehetősen egyszerűen valósítják meg. Ez az f e elektronfrekvencián mért kvantum pulzációkat képviseli, amelyek értékét a de Broglie képlet határozza meg hf e = m e c 2, ahol h a Planck állandója, m eaz elektron tömege, c a fény sebessége. Az elemi töltés pozitív vagy negatív jele az elektronfrekvencián lévő kvantum pulzáció fázisával határozható meg: az azonos jel töltéseit azonosító pulzációk fázisban vannak, de ezek ellenfázisban vannak a pulzációk ellen, amelyek azonosítják a másik jel töltéseit.
Egyértelmű, hogy csak az azonos frekvenciájú hullámok lehetnek pontosan fázisban vagy antifázisban. Ha a két pulzáció frekvenciája különbözik, akkor fáziskülönbségük az idővel megváltozik, így fázis és antifázis állapotuk váltakozva megismétlődik a különbség frekvencián.
Emlékezzünk vissza arra, hogy modellünk szerint a gravitáció úgy van megszervezve, hogy az elemi részecskék tömege és a megfelelő kvantum pulzáció frekvenciája a gravitációs potenciáltól függ - növekszik, amikor a helyi függőleges mentén emelkednek. Tehát a Föld közeli térben a kapcsolat érvényes.
ahol R a távolság a Föld középpontjától, f ¥ a "végtelennél" lévő kvantum pulzációk gyakorisága, G a gravitációs állandó, M a Föld tömege, c a fénysebesség.
Összehasonlítva a töltések azonos nevű-különbségtelenségének és az elektronfrekvencia gravitációs potenciálról való függésének azonosítását, paradox következményeket kapunk. Az ugyanabban a gravitációs potenciálban lévő részecskék elektronfrekvenciái azonosak, ezért az azonos magasságban elhelyezkedő ellentétes töltéseknek mindig azonos névnek kell lenniük, és ugyanazon töltéseknek azonos névnek kell lenniük. De más helyzetnek kell lennie a DH magassági különbséggel elválasztott két részecskének. Az elektronikus frekvenciáik közötti relatív különbség, az (1) képlet alapján:
ahol g a gravitáció helyi gyorsulása, f e = 1,24 × 10 20 Hz az elektronfrekvencia helyi értéke. E két részecske esetében az elektronikus pulzáció fázisának és antifázisának állapotát ciklikusan megismételjük, és az ismétlési periódus 1 / D f e. Ez azt jelenti, hogy a töltött részecskéket vezérlő programok esetében a két részecskénk egymáshoz viszonyított töltéseinek felváltva azonos nevűnek kell válniuk, akkor ellentétben.
Ez a megközelítés első pillantásra ellentmond az elemi töltés abszolút jele fogalmának, amely az adott részecskébe rejlik. De ez az ellentmondás nyilvánvaló. Tehát bármilyen magasságú elektron úgy viselkedik, mint egy elemi negatív töltés tulajdonosa, mivel minden gravitációs potenciál mellett az elektronfrekvencia értékén kívül két feszültséggel ellentétes áramlási fázist programoznak ezen a frekvencián, az elektromos töltés két jelet állítva - és az elektron impulzusának jelenlegi fázisa. mindig negatív töltésnek felel meg. Ebben az értelemben az elektron töltés negatív jele abszolút. A töltési jelek kapcsolhatósága relatív jellegű, szabad töltésű részecskékben nyilvánul meg, amelyek magassága megfelelő távolságra van.
Mielőtt elmagyaráznánk, hogy mit jelent az „elegendő magassági távolság”, meg kell jegyeznünk, hogy az elektronfrekvencia függőleges gradiensének körülményei között, még akkor is, ha elhanyagolható magasságkülönbség van két elektron elválasztásánál, elektronfrekvenciáik különböznek, és az elektron impulzusok fáziskülönbsége idővel változik. Ha egy ilyen elektronpár esetében a töltések azonos név szerinti különbsége egymással szemben csak az elektronikus impulzusok pontos fázisú antifázisának pillanataiban fordulna elő, akkor kölcsönös „visszatükrözés-vonzerejük” csak ezekben a különálló időpontokban valósulna meg. Tehát, 1 cm magasságkülönbséggel, két elektron rövid időre „érezheti” egymást, a (2) szerint kb. 7 ms periodicitással. És ezt a tapasztalatok nem veszik észre: állandóan "érzik" egymást.
Ebből azt a következtetést vonjuk le: speciális intézkedéseket tettek annak biztosítására, hogy a különböző gravitációs potenciállal rendelkező és eltérő elektronikus frekvenciájú töltött részecskék folyamatosan mutatják egymáshoz viszonyított töltéseiket. Logikus azt feltételezni, hogy a töltések azonos nevek közötti különbségét nem az elektronikus impulzusok pontos fázisú anti-fázisában, hanem a szélesebb fázisú folyosókban kell meghatározni. Nevezetesen, a töltéseket ugyanazon névnek kell tekinteni, ha a megfelelő kvantumimpulzációk fáziskülönbsége 0 ± (p / 2) intervallumba esik - és ellentétben azzal, ha ez a fáziskülönbség a p ± (p / 2) intervallumba esik. A töltések azonos nevek közötti különbségtételének ilyen meghatározása eredményeként gyakorlatilag minden, a különféle magasságban elhelyezkedő töltött részecskét folyamatosan a programvezérlésnek ki kell terjednie,felelős az elektromágneses jelenségekért.
De, mint nekünk tűnik, ezeknek a programoknak a működését radikálisan egyszerűsítjük, mivel nincs szükség a töltések jeleinek kölcsönös változtatására, amelyeket kis magassági különbségek különböznek egymástól. Ehhez a kvantum pulzáció fázisának elektronikus frekvencián történő manipulációjával a szomszédos vízszintes rétegeket - körülbelül több tíz méter vastagsággal - rendezik meg, amelyben ezek a pulzációk, a kis frekvencia eloszlás ellenére, kvázi-fázisban fordulnak elő. Ezen rétegek mindegyikében, amelyet kvázi-fázisos rétegeknek nevezünk, a referencia a réteg középpontjának magasságában fellépő pulzációk jelenlegi fázisa, és a réteg középpontja felett és alatt fellépő pulzációk olyan fázisban vannak impulzusosak, hogy 0 ± (p / 2) a réteg közepén pulzálással - az 1. ábrán vázlatosan látható. Az ilyen fázisú manipulációk nem sértik a gravitációt biztosító frekvenciagradienst, de állandó töltési egységet állapítanak meg az összes szabad elektron számára, amely a kvázi-fázis egy rétegében helyezkedik el. Ugyanakkor a szabad elektronokban az azonos névű töltöttségek differenciáltságának ciklikus változásai csak azoknál fordulnak elő, amelyek a kvázi-fázis különböző rétegeiben vannak - olyan frekvenciával, amely megegyezik az elektronikus frekvencia különbségével e rétegek középső magasságában.az elektronikus frekvenciák egyenlő különbsége e rétegek középső magasságán.az elektronikus frekvenciák egyenlő különbsége e rétegek középső magasságán.
Ábra: 1
Ha a modellünk helyes, akkor a légkörben lévő kvázi-fázis egy rétegében lévő felesleges térbeli töltésnek ciklikus erőhatásokhoz "felfelé és lefelé" kell vezetnie az alatta lévő szabad töltésű részecskére. Ha a többlet töltés területe több rétegre esik a kvázi-fázisban, akkor az egyes rétegek töltéseinek a saját frekvenciáján kell eredményeznie - és ennek megfelelően a teljes hatás frekvencia-spektrumának szélesebbnek kell lennie. A légkörben lévő statikus űrhasználati töltéseknek - pusztán jelenlétük tényének köszönhetően - szélessávú zajt kell generálniuk az elektronikus berendezésekben, és különösen hatékonyan a rádióvevő készülékekben. Tehát, ha a túlterhelt régió felső határa 3 km-re van a rádióvevő felett, akkor a rádióerősítőben keletkező zaj sávjának felső frekvenciája40 MHz körül kell lennie. Van-e ilyen zaj a gyakorlatban?
Zajok fordulnak elő
Nagyon jól ismert, hogy a közép és különösen a hosszú hullámhosszon a rádióvétel véve zavarja az úgynevezett. sípoló légkör és más jellegzetes zavarások, amelyek akusztikusan zajnak (zümmögésnek) és repedésnek nyilvánulnak meg. Ezek az interferenciák jelentősen növekednek, amikor a helyi zivatar közeledik, és gyengül, amikor visszatér, de egyértelmű, hogy ezeket nem a helyi villámlás okozza. Valójában az impulzusos karakterisztikával az egyes kisülések külön-külön rövid távú zavarokat eredményeznek - miközben a kérdéses zajt az időbeli folytonosság jellemzi. Egy zseniális magyarázat, amelyet szinte az összes tankönyv tartalmazott, kijelenti, hogy ez a zaj az egész világon egyszerre fellépő villámcsapások következménye. Végül is, bizonyos becslések szerint másodpercenként körülbelül 100 villám csap fel a Föld felszínére. Nevetséges kérdés azonban továbbra is nyitva áll, hogy miért növekszik élesen a hatalmas távolságoktól távoli távoli távoli távoli távoli távolságra fellépő villám okozta interferencia, amikor egy helyi zivatar közeledik.
A rádióamatőrök gazdag tapasztalata kiegészíthető a repülők szomorú tapasztalataival. Az utasítások és utasítások szabályozzák a legénység fellépését, amikor a légi jármű belép a fokozott légköri elektrifikáció zónájába - a repülőgép statikus elektromos áram kisülése általi károsodásának veszélye miatt. A „repülőgépeknek a zivatarok tevékenységi területein kívüli elektromos kisülések által okozott károsodása” kifejezés itt jellemző. Valójában az esetek jelentős százalékában, különösen a hideg évszakban, megnövekedett légköri elektromos zónák alakulnak ki mennydörgés hiányában, és ha az űrtöltési régióknak nincs határozott határok, akkor a légi és a földi radarok képernyőjén nem lépnek fel a fáklyák. Ezután a légijármű megnövekedését a légkör fokozódó villamosodásának zónájában nem előrejelzik, hanem a pilóta határozza meg, amelynek legfontosabb jele az erős rádióinterferencia megjelenése,amelyek ismét zajnak és remegésnek tűnnek a pilóta fejhallgatójában. A zaj és a repedés oka a repülőgép erős villamosítása, azaz többletköltség rajta. Feltételezhető, hogy a statikus elektromosságnak a repülőgépről történő elvezetése (korona) zajt és repedést okoz a használt rádiófrekvencia-sávban. De ne feledje, hogy a teljesen hasonló zajokat és pattogásokat - a légkör fokozott elektromosodásának teljesen hasonló körülményei között - földi rádióvevők is előállítják, amelyekről nem helyénvaló az erős elektrifikációról beszélni.hogy a teljesen analóg zajokat és repedéseket - a légkör megnövekedett elektrifikációjának teljesen analóg körülményei között - földi rádióvevők is adják, amelyekről nem szabad az erős elektrifikációról beszélni.hogy a teljesen analóg zajokat és repedéseket - a légkör megnövekedett elektrifikációjának teljesen analóg körülményei között - földi rádióvevők is adják, amelyekről nem szabad az erős elektrifikációról beszélni.
Összehasonlítva a rádióamatőrök és a repülõgépek tapasztalatait, arra a következtetésre jutunk, hogy a fenti zajok fõ oka mind a földi, mind a fedélzeti berendezésekben ugyanaz, és hogy ez az ok a tudomány számára ismeretlen, mivel a villámcsapásokhoz sem kapcsolódik. az egész földgömböt, sem a repülőgép elektromos áramával. Ezt az okot a légköri helyi térfogati töltésekkel asszociáljuk, amelyeknek a jelenléte önmagában elegendő a szabadon feltöltött részecskéknek a jel megváltoztatására kifejtett erőhatásaihoz, a fent leírt mechanizmus szerint.
Az elektronok áramáról egy hosszú függőleges vezető mentén
Ha a fenti modell helyes a kvantum-impulzusok frekvencia-fázisú viselkedésében a magasság mentén elosztott szabad elektronok esetén, akkor a potenciálkülönbség hagyományos fogalmai - a nagy magasságbeli különbségekkel járó elektromos jelenségek esetében - elveszítik értelmét. Például hagyja, hogy egy függőleges vezető nyújtson több kvázi-fázisú rétegen. Akkor nincs értelme azt mondani, hogy valamilyen állandó potenciálkülönbséget alkalmaznak a végein. Valójában milyen állandó potenciálkülönbségről beszélhetünk, ha az elektron töltésének jelei a vezető felső és alsó végén azonos névvel rendelkeznek, akkor ellentétben - például 1 MHz frekvenciával? Ebben az esetben helyes egyszerűen beszélni a túlzott mennyiségű elektron koncentrációjáról a vezető egyik végén - azaz használja a fogalmi készüléket,amire épül a programok logikája, amelyek kiküszöbölik a töltéseloszlásban megnevezett inhomogenitást, és a fölösleges elektronokat a vezető mentén mozgatják.
De még a helyes terminológia használata esetén is magyarázat szükséges: hogyan működnek például az elektromos vezetékek a nagy magasságkülönbségű pontok között - azaz az elektronok (különösen állandó) áramának áthaladása egy vezetőn, amelynek szomszédos szakaszaiban az elektronok töltése nem mindig azonos névű, hanem rádiófrekvencián vált az azonos név és az ellenkező név állapotai között.
Vizsgáljuk meg egy függőleges vezető ilyen hosszúságának esetét, amelynél a g gravitációs gyorsulás állandónak tekinthető. Ezután, amint feltételezhető, a részt vevő kvázi-fázisos rétegek vastagsága azonos, és ezért a szomszédos rétegekben a referencia -impulzusok frekvenciái közötti df e különbségek azonosak. A fázisfolyosók azonos p szélességével, amely azonos vagy ellentétes töltést azonosít (lásd fent), a vezető két állapota egymás helyére 1 / df e periódikussal lép fel. Nevezetesen, a félidőszak minden rétegben ugyanazon az elektronikus töltésen fog keresztülmenni, és az elektron-töltések másik félidőszakos jelei váltakoznak rétegekről rétegekre - ebben az esetben a rétegek bármelyikét referenciaként lehet figyelembe venni.
Érdekel minket a kérdés: ha mondjuk, állandó vezetőképességű elektronfelesleget tartanak fenn a vezetőnk felső végén, akkor mi lesz a vezetőben lévő elektronok jelenlegi áramának természete? A töltések végpontok közötti azonosításával meghatározott időközönként nyilvánvaló, hogy az elektronok lefelé mozognak a teljes vezető mentén. Az időközönként, amikor az elektron töltések rétegenként váltakozva vannak, a helyzet bonyolultabb lesz. Rétegekben, ahol az elektronok töltése megegyezik a tetején lévő többlet töltéssel, az elektronok lefelé mozognak, és olyan rétegekben, ahol szemben vannak, felfelé. Vegye figyelembe, hogy a "negatív" elektronok lefelé és a "pozitív" elektronok árama felfelé egyenértékű. És bármelyik detektor azonosítja a problémánkban ugyanazt az egyenáramot a vezető bármely pontján - ha elhanyagoljuk a szabad elektronok kondenzációját és ritka fellépését,amelyet a rétegek kereszteződésénél kapnak minden egyes intervallumra rétegenként váltakozó töltési jelekkel. És ezek a kondenzáció-ritka tényezők valóban elhanyagolhatóak, mivel az elektronok haladási sebessége a vezetőkben, még erős áramok mellett is, csak néhány centiméter másodpercenként.
Így az elektron töltés jeleiben mutatkozó eltérés, amelyről a modellünk beszél, gyakorlatilag nem befolyásolja a túlzott elektronok hosszú függőleges vezető mentén történő mozgásának folyamatát. A villám azonban levegőn csap át, amely normál körülmények között nem vezető. A villámcsapás kialakításához vezetékcsatornát kell kialakítani a levegőben, azaz csatorna kellően magas ionizációs fokú.
Hogyan hozzák létre a mennydörgés feltételeit a levegő nagyfrekvenciás lebontására?
A zivatarfelhő alsó részén, ahonnan megkezdődik a villámhárító vezeték kialakulása, a többletkoncentrátum koncentrálódik - általában negatív. A töltés koncentrációjának függőleges hossza 2-3 km lehet.
Úgy tűnik, hogy az erőteljes töltéskoncentrációnak a felhő és a föld közötti áthatolhatatlan levegőben kis mennyiségben jelen lévő szabad töltésű részecskék elektromos sodródását okozhatja. A statikus erőhatás a szabad elektronokra hatékonyabb lenne, mint az ionokra - összehasonlítva azzal, hogy az elektronok kevesebb tehetetlenséggel és nagyobb mobilitással rendelkeznek. A légköri elektromossággal foglalkozó irodalomban azonban nem találtunk említést arról, hogy a légköri elektronok mennydörgés alatt mennek a földre - és ez a sodródás nem maradhatott észrevétlenül. És egyik szerző sem tette fel a kérdést: miért nincs ilyen sodródás?
Modellünk ezt a paradoxont könnyen magyarázza azzal a ténnyel, hogy a töltés erőteljes koncentrációja a légkörben nem az statikus erőhatáshoz az alatti szabadon töltött részecskékhez, hanem váltakozó jelhez vezet - ráadásul egy széles frekvenciasávban, amelyet a töltéskoncentráció függőleges hossza határoz meg. Ilyen ütés esetén a légköri elektronok létrejövő mozgásában nincs olyan áram, amely egyenértékűnek felel meg - mint az egyik végén túlzott töltéssel rendelkező vezetőnél - ezek az elektronok csak nagyfrekvenciás "ütközést" tapasztalnak.
A légköri elektronoknak ez a "ütközősége" azonban véleményünk szerint biztosítja a vezetőcsatorna kialakítását egy villámcsapáshoz. Ha a szabad elektronok kinetikus energiája a nagyfrekvenciás expozíció eredményeként elegendő a levegőatomok ütésionizálásához, akkor elektróda nélküli nagyfrekvenciás bontás lép fel. Jól ismert, hogy a HF lebontása jóval kisebb térerősséggel fordul elő, mint a lavina bontás, és minden más egyenlő. Ez magyarázza egy vezetékcsatorna kialakításának rejtélyét egy villámcsapáshoz olyan feszültségen, amely messze nem elegendő a lavina bomlásához.
Helyénvaló hozzátenni, hogy N. Tesla sokasította kortársait a mesterségesen okozott hosszú levegőkibocsátások látványával - őt még a "villám ura" -nak hívták. Ismeretes, hogy Tesla titka nemcsak nagyon magas feszültségek felhasználásában, hanem ezeknek a feszültségeknek a váltakozásában is áll, tíz kHz vagy annál magasabb frekvenciákon. Így a Tesla villámlásában a levegő lebontásának típusa kétségtelenül magas frekvenciájú volt.
De térjünk vissza a levegő nagyfrekvenciájú lebontásához, amely a felhő-föld közötti villámcsapás vezető csatornáját képezi. Nyilvánvaló, hogy a szabad elektronok azonos sűrűségével a felhő és a talaj közötti teljes magasságnál a HF lebomlása elsősorban akkor következik be, amikor a HF ütés miatt az elektronok maximális kinetikus energiával rendelkeznek. A felhő és a talaj között a légköri elektronok energiája a felhő "fenekével" közvetlenül szomszédos térségben maximálisnak bizonyul: egyrészt a HF expozíció maximális intenzitása van, másrészt a levegő sűrűsége ott minimális, ami elősegíti az elektronok gyorsulását. Éppen ezért a mi esetünkben a HF lebontása a mennydörgés aljától kezdődik. De nem halad egyszerre a felhő és a föld közötti teljes magasságon - csak egy lépés hosszát kelti ki a „lépésvezetőnél”.
Mi határozza meg a vezető lépés hosszát?
Tehát a felhő-föld villámcsapás vezetési csatornája a mennydörgés „alja” szomszédságában kezd növekedni. Úgy tűnik, hogy a felhőből a talajba fejlődő nagyfrekvenciás bontás a vezetési csatornát egyidejűleg megnövelheti a HF-expozíció intenzitása által megengedett hosszúságban - ez az intenzitás elegendő lenne a levegő ionizációjának szükséges szintjének biztosításához. De ez a megközelítés nem veszi figyelembe a kvázi-fázisos rétegek határain fennálló sajátos feltételeket.
Valójában nézzük meg egy szabad elektronot, amely az RF hatás felgyorsulási szakaszában keresztezi a szomszédos kvázi-fázis fázisok közötti határt. Ha a határ átlépésének pillanatában ezekben a szomszédos rétegekben ugyanaz a név az elektron töltésekkel, akkor semmi különös nem történik az elektronunkkal - az RF hatás gyorsulási fázisa folytatódik. De ha a határ átmenete a szomszédos rétegekben az elektronok töltésének különbségére esik, akkor a határ ilyen átmenetének eredményeként a HF-effektus azonnali fázisú inverzióvá válik: a gyorsulási fokozat lassulásra vált. Ebben az esetben az elektron nem képes teljes mértékben felismerni a HF-effektust, ellentétben az elektronokkal, amelyek egy kvázi-fázisban lévő rétegben oszcillálnak vagy áthaladnak köztük a határon, amikor az abban levő elektron töltések azonosak.
Ebből következik, hogy a szomszédos kvázi-fázisú rétegek közötti határvonalakon olyan határrétegek vannak, amelyekben a szabad elektronok kinetikus energiája sokkal alacsonyabb, mint a fennmaradó elektronok HF hatása. Mivel az elektron csökkentett kinetikus energiája azt is jelenti, hogy csökken a levegő ionizációs képessége, akkor a határrétegekben az ionizációs hatékonyság - körülbelül felére csökkent. Ezért nagy a valószínűsége annak, hogy a HF-bontás, amely a határrétegben a csökkent ionizációs hatékonysággal elérte a régiót, nem fog áthaladni ezen a téren, és a HF-bomlás kialakulása itt megáll.
Akkor a lépésvezetők túlnyomó többségének lépéseinek a kvázi-fázis fázisai közötti határrétegeken kell kezdődnie és végződni. És a vezető lépés átlagos hossza alapján meg lehet ítélni a kvázi fázisban lévő rétegek vastagságát - figyelembe véve, hogy ha egy lépés egy kvázi fázisban lévő rétegre esik, akkor a lépés hosszának növekednie kell, amikor a lépés eltér a függőleges iránytól. Sajnos az irodalomban nem találtunk olyan adatot, amely lehetővé tenné a tézis megerősítését vagy megcáfolását a vezető lépés hosszának növekedéséről, amikor az eltér a vertikálistól. Vannak jelek arra is, hogy a vízszintesen közel álló lineáris villámok szabadon alakulnak ki - anélkül, hogy a vezetõ lépcsõinek hosszára korlátoznák azokat a merev korlátozásokat, amelyek a "felhõ-föld" villámláshoz vannak érvényben. Valójában annak ellenére, hogy a "felhő-föld" villám hossza átlagosan 2-3 km, "a villám hossza,mi történt a felhők között, elérte a 15-20 km-t és még tovább.
Ha az érvelésünk helyes, akkor a kvázi-fázisos rétegek vastagságának kissé kisebbnek kell lennie, mint a vezető lépés átlagos hossza. A különféle szerzők kissé eltérő értékeket adnak az átlagos lépéshosszra - megközelítő értékként 40 m-es számot hívunk. Ha ez az érték nem messze van az igazságtól, akkor nem fogunk tévedni sokkal, ha a 30 m értékét a kvázi fázisú rétegek vastagságának megközelítő értékének nevezzük.
Mi történik a vezetőcsatorna felépítése közötti szünetekben?
A tapasztalatok azt mutatják, hogy a vezetőcsatorna következő összeépítése után egy vezetőlépés hossza alapján - amely körülbelül 1 ms-ot vesz igénybe - szünet van a következő lépés felépítése előtt; ezek a szünetek kb. 50 ms-ig tartanak. Mi történik ezekben a szünetekben?
A válasz magát sugallja: ezekben a szünetekben a szabad elektronok a felhőből a teljes kialakított vezetőcsatorna mentén mozognak, és egy új, megnövekedett szakasz kitöltődik a végéig, így ebben a végben az elektronfelesleg-koncentráció elegendő a határréteg lebontásához a szomszédos kvázi-fázis fázisok között. Megállapítást nyerünk az elektronoknak a vezetőcsatorna mentén történő előrehaladásáról Schonlandban a vezető lépések felépítése közötti szünetekben, amely arról szól, hogy a lépésvezető sebessége egybeesik a szabad elektronok sodródási sebességével - a levegő sűrűsége és az elektromos erő erőssége alapján. Shonland itt egy fokozatos vezető átlagsebességéről beszél, ám ez a vezető rövid dobásokkal halad előre, és a fennmaradó idő túlnyomó részében "pihen". És ha az ebből következő lépésvezető átlagos sebessége megegyezik az elektron haladásának sebességével, ez azt jelenti, hogy az elektronok pontosan a következő szünetekben mozognak a vezetőcsatorna új növekvő szakaszai mentén - elvégre sodródási sebességükkel egyszerűen nem lenne idejük előrehaladni az új szakasz mentén. kialakulása során.
És valóban, a HF lebontása a vezetékcsatorna új szakaszát képezi csak a levegő ionizációjának fokozódása révén - a szabad elektronok és a pozitív ionok száma növekszik, de azonos marad. Ezért kezdetben nincs túlzott töltés a vezetőcsatorna új szakaszában - és beáramlása időbe telik. Ezért véleményünk szerint a Frenkel-féle mezőerősítés modellje a növekvő lebontás csúcsán nem működik. A mező ilyen javításához a csúcson túlzott töltet szükséges. Látjuk azonban, hogy a vezetékcsatorna felépítése akkor történik, ha a növekvő meghibásodás csúcsán nincs többlet töltés - ezek a többlet töltések jelentős késéssel áramlanak be.
Hangsúlyozzuk, hogy az elektronok felhőből a vezetőcsatorna mentén történő mozgásának modellje a csatorna egymást követő felépítései közötti szünetekben adja meg a legegyszerűbb és logikus választ arra a kérdésre, hogy a csatorna ezen szünetek során miként tartja fenn a magas szintű ionizációt - amikor a gyors lebontást biztosító mechanizmus - már nem képes megbirkózni az ionvesztéssel a rekombináció és diffúzió eredményeként. Véleményünk szerint az elektronfelesleg elősegítése hozza létre további ionokat az ütésionizáció révén, és így hozzájárul a csatorna vezetőképességének fenntartásához.
Hozzátesszük, hogy a szabad elektronok mozgása a vezetőcsatorna felépítései közötti szünetekben nem csak a földhöz vezető csatorna mentén, amelyen keresztül a fő áramütés történik, hanem az összes elágazó zsákutca-csatornán is. Ezt szemmel láthatóan sok csatornának egyidejű növekedésének teljes hasonlósága mutatja - amikor még nem egyértelmű, hogy ezek közül melyik lesz a fő jelenlegi sokk csatornája.
Fő áram sokk
Amikor a mennydörgés és a talaj közötti vezetékcsatorna teljesen kialakult, a fő áramütés (vagy több áramütés) annak mentén következik be. Az irodalomban néha a fő áramütést rendkívül sikertelenül fordított áramütésnek vagy fordított kisülésnek nevezik. Ezek a kifejezések félrevezetőek, és azt a benyomást keltik, hogy egy fordított kisülésnél az elektronok ellentétes irányba mozognak, mint amelyben a vezetőcsatorna nőtt, és amelyben mozogtak, amikor növekedtek. Valójában egy "fordított kisülésnél" az elektronok "előre" irányban mozognak, és a felhőből kikerülnek - azaz túlzott koncentrációjuk területéről - a földre. Ennek a kisülésnek a "fordított" változata kizárólag megfigyelt dinamikáján keresztül nyilvánul meg. A helyzet az, hogy közvetlenül a felhő és a föld közötti vezetékcsatorna kialakulása utánfölösleges elektronokkal töltve, a főáram sokk oly módon alakul ki, hogy az elektronok elsősorban a talajhoz legközelebbi csatornaszakaszokban, majd - magasabb szakaszokban stb. Ugyanakkor az intenzív ragyogás zónájának széle, amelyet ezek az elektronok erőteljes mozgásai generálnak, alulról felfelé mozog - ami más szerzőknek indokolja a "fordított kisülést" beszélni.
A fő áramütés ideje alatt ragyogó érdekes tulajdonságokkal rendelkezik. „Amint a vezető eléri a Földet, azonnal megjelenik a fő ürítés, amely a Földről a felhőbe terjed. A fő kisülés sokkal intenzívebb a lumineszcencia szempontjából, és megfigyelték, hogy amikor a fő kisülés felfelé mozog, ez a lumineszcencia csökken, különösen, ha áthalad az elágazási pontokon. A ragyogás növekedését soha nem figyelték meg, mivel a kisülés felfelé haladt. Ezeket a jellemzőket azzal magyarázjuk, hogy a főáram sokkának kezdeti szakaszában a felhőtől a talajig terjedő fővezetési csatornán lévő elektronáramot a zsákutca ágainak elektronáramai táplálják - ugyanúgy, mint egy folyót a beáramló patakok táplálják. Ezek az áramok, amelyek a főcsatorna jelenlegi sokkját táplálják, valójában "fordított":az elektronok ezután visszatérnek a zsákutca ágaktól a főcsatorna felé.
A felhő és a föld közötti villámlás videofelvételei lassítva szabadon elérhetők az interneten. Világosan megmutatják egy gyenge terjedő izzás révén az elektronok előrehaladásának dinamikáját a növekvő vezető csatornák mentén - bőséges elágazással. Végül, a főcsatorna mentén fényesen kisülő kisülés történik, amelyet először egy oldalsó ágakban ragyogás kíséri - amely sokkal gyorsabban elpusztul, mint a főcsatorna fénye, mivel a felhőből származó elektronok nem most lépnek be az oldalágakba, hanem a főcsatorna mentén mozognak a földbe.
Következtetés
Nem állítjuk, hogy teljes mértékben fedezzük a villámcsapás során bekövetkező jelenségeket. Csak egy tipikus felhő-föld lineáris villám esetét vettük figyelembe. De először adtunk szisztematikus magyarázatot az ilyen villámok fizikájáról. Megoldottuk a villámlás valószínűségének azon elektromos erő erősségén történő villámlásának rejtélyét, amely messze nem elegendő a levegő lavina-bontására - elvégre itt az a bomlás inkább nagyfrekvenciás, mint lavina. Megneveztük ennek az RF lebontásnak az okát. Elmagyaráztuk, hogy miért vált ki ez a bontás egymást követő szegmensekben, jelentős szünetek közöttük.
Mindezek a magyarázatok a villamos energia természetére és a gravitáció megszervezésére vonatkozó elképzeléseink közvetlen következményeinek bizonyultak - néhány tisztázó feltevés mellett. A kulcsfontosságú szerepet a gravitáció megszervezésének gondolata játszotta, mivel a villám gravitációs-elektromos jelenségnek tűnik számunkra. Feltűnő, hogy a villámlás a mennydörgés és a föld között a „digitális” fizikai világ két alapfogalmának, az elektromosság és a gravitáció lényegeinek egyidejű helyességének fontos bizonyítékaivá válik - elvégre a villám ésszerű magyarázatot talál e két fogalom varrása alapján.
Hozzátesszük, hogy a mennydörgés és a föld közötti lineáris villám fenti fizikája kiindulási pontként szolgálhat más villámok természetének magyarázatához. Például a rétegek elrendezésének szabályszerűsége a levegő-ionizáció különleges körülményei között kulcsszerepet játszhat az úgynevezett képződésben. gyöngyös cipzár.
Szerző: A. A. Grishaev, független kutató